ИОНЫ

Ионы (физ.) — По терминологии, введенной в учение об электричестве знаменитым Фарадеем, тело, подвергающееся разложению действием на него гальванического тока, называется электролитом, разложение таким путем — электролизом, а продукты разложения — ионами. Вещество, выделяющееся на аноде (положительном полюсе батареи), названо анион, выделяющееся на катоде (отрицательном полюсе) — катион. Так, при разложении воды гальваническим током, ее составные части, кислород и водород, суть И., а именно кислород — анион, водород — катион, Подробнее см. Гальванопроводность, Электролиз. Ф. П.

Смотреть больше слов в «Энциклопедическом словаре»

ИОНЫ СВ. ОСТРОВ →← ИОНСТРУНИТ

Смотреть что такое ИОНЫ в других словарях:

ИОНЫ

(физ.)По терминологии, введенной в учение об электричестве знаменитым Фарадеем, тело, подвергающееся разложению действием на него гальванического тока,... смотреть

ИОНЫ

(от греч. ión — идущий) электрически заряженные частицы, образующиеся при потере или присоединении электронов (или других заряженных частиц) ато... смотреть

ИОНЫ

(от греч. - идущий), одноатомные или многоатомные частицы, несущие электрич. заряд, напр. Н +, Li+, Аl3+, NH4+, F-, SO42-. Положительные И. называют к... смотреть

ИОНЫ

(от греч. ion - идущий) - электрически заряж. атомы или группы атомов, образующиеся при потере или присоединении электронов (или др. заряж. частиц) ато... смотреть

ИОНЫ

[ions] (от греческого ion — идущий) — электрически заряженные частицы, образующиеся при потере или присоединении электронов (или других заряженных частиц) атомами или группами атомов (молекулы, радикалы и др.). Понятие и термин ионы ввел в 1834 г. английский физик М. Фарадей. Положительно заряженные ионы, движущиеся в растворе к отрицательному полюсу (катоду) он назвал катионами, а отрицательно заряженные движущиеся к положительн полюсу (аноду) — анионами. Ионы играют большую роль во многих физико-химических процессах и явлениях. ... смотреть

ИОНЫ

ИОНЫПродукты разложения какого-либо тела при посредстве электролиза.Словарь иностранных слов, вошедших в состав русского языка.- Чудинов А.Н.,1910.

ИОНЫ

корень - ИОН; окончание - Ы; Основа слова: ИОНВычисленный способ образования слова: Бессуфиксальный или другой∩ - ИОН; ⏰ - Ы; Слово Ионы содержит следу... смотреть

ИОНЫ

ИОНЫ (от греч . ion - идущий), электрически заряженные частицы, образующиеся из атома (молекулы) в результате потери или присоединения одного или нескольких электронов. Положительно заряженные ионы называются катионами, отрицательно заряженные ионы - анионами. Термин предложен М. Фарадеем в 1834. ... смотреть

ИОНЫ

(от греч. идущий), заряж. частицы, образующиеся из атома (молекулы) в результате потери или присоединения одного или неск. электронов. В р-рах положите... смотреть

ИОНЫ

ИОНЫ, электрически заряженные частицы, образующиеся из атома (молекулы) в результате потери или присоединения одного или нескольких электронов. Положительно заряженные ионы называются катионами, отрицательно заряженные ионы - анионами. ... смотреть

ИОНЫ

физ. частицы, несущие положительный или отрицательный заряд. Положительно заряженные ионы несут меньше электронов, чем "положено", а отрицательные — б... смотреть

ИОНЫ

• ionty• iony (fyz.)

ИОНЫ

иондар

ИОНЫ В АТМОСФЕРЕ

атмосферные ионы, электрически заряженные частицы, находящиеся в атмосфере. И. в а. возникают в верхних слоях атмосферы под действием главным о... смотреть

ИОНЫ В ГАЗАХ

образуются в заметных концентрациях при высоких т-рах, а также при воздействии на газ фотонами или быстрыми частицами. Играют существенную, а зачастую и определяющую роль в радиац. химии, плазмохимии, лазерной химии, физико-химии верх. слоев атмосферы, межпланетного пространства и космоса, а также в ядерной технике и в условиях мощного энергетич. воздействия. Элементарные процессы образования И. в г. Взаимод. нейтральных частиц с потоком быстрых электронов (электронный удар) приводит к образованию положит. ионов, если энергия электронов Е е равна или превышает потенциал ионизации I нейтральной частицы А (атома, молекулы): А + е : А + + 2е. При Е е>1 с ростом Е е вероятность процесса растет вначале линейно, достигает максимума в области значений Е е,> соответствующих 3-5 I, а затем плавно уменьшается. В максимуме сечение ионизации si, определяемое как эффективная площадь поперечного сечения нейтральной i-й частицы, в к-рое должен попасть электрон, чтобы произошла ионизация, составляет обычно 0,2-0,5 от газокинетич. сечения, т. е. определяется фактически геом. размерами ионизуемых частиц. При дальнейшем увеличении Е е различия в величине si для разных атомов и молекул сглаживаются, и при достаточно больших значениях Е е величина si определяется гл. обр. числом электронов в ионизируемой частице. Зная si, можно рассчитать кол-во ионов <n>i</n>, образующихся в слое газа толщиной dв единицу времени при прохождении через него потока электронов <n>e.></n> Для "оптически тонкого" слоя, когда длина своб. пробега электронов в газе <d>n</d>>>< d, Ni =>si<ndn>e</ndn>, где п - концентрация ионизируемых частиц.При взаимод. электронов с молекулами наряду с образованием мол. ионов возможна и диссоциативная ионизация с образованием осколочных ионов, напр.: Н 2 + е : Н + + Н + 2е. Такой процесс становится возможным, когда Е е достигает нек-рой пороговой величины. В приведенном примере эта величина (потенциал появления иона Н +) равна сумме потенциала ионизации атома Н I(Н) = 13,6 эВ и энергии диссоциации D(H-H) = 4,5 эВ и составляет 18,1 эВ. Однако поскольку, согласно принципу Франка - Кондона, с наиб. вероятностью происходят вертикальные квантовые переходы, при к-рых не изменяется расстояние между атомами в молекуле, энергия, необходимая для диссоциативной ионизации, часто оказывается больше пороговой величины. Так, для образования Н и Н + из низшего колебат. уровня основного электронного состояния 1S д Н 2 необходимо возбудить молекулу в состояние 2S и, энергия к-рого превышает порог ионизации на 10-14 эВ (см. рис.). <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/b226c906-5052-4770-a66e-488d203cf83a" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №1" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №1"> Рис. 1. Кривые потенциальной энергии молекулы Н 2. Заштрихованной полосой показаны границы вертикальных (франк-кондоновских) переходов из основного состояния 1S д в возбужденные 2S д и 2S и. Пунктирная линия МО - невертикальный переход. Избыточная энергия переходит в кинетич. энергию частиц Н и Н + . Существенно меньше вероятность "невертикального" перехода в состояние 2S д, приводящего к образованию медленных частиц. Т. обр., при диссоциативной ионизации электронным ударом возможно образование "горячих" частиц, чего не происходит при образовании атомарных и мол. ионов. При диссоциативной ионизации многоатомных молекул избыточная энергия перераспределяется по степеням свободы таким образом, что разрыв хим. связи происходит по наиб. слабой из них и положит. заряд оказывается, как правило, у осколка с наим. потенциалом ионизации. При столкновении электронов с атомами и молекулами возможно образование не только положительных, но и отрицат. ионов. Для этого необходимо, чтобы частицы обладали положит. сродством к электрону и чтобы избыток энергии, возникающий в частице после захвата электрона, был отдан системе прежде, чем произойдет диссоциация на электрон и исходную частицу. При прилипании электрона к атому избыточная энергия, равная сумме кинетич. энергии электрона и сродства атома к электрону, м. б. испущена в виде кванта света (радиац. процесс) либо передана при столкновении третьей частице (или пов-сти). Вероятность <w>r </w> радиац. процесса типа А + е : А - + hn(n - частота испускаемого кванта света, h - постоянная Планка) при энергии Е е~ 10 эВ равна ~ 10-7 и изменяется в первом приближении пропорционально <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/7c8571da-d13c-435f-b82d-18cc2c6556bc" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №2" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №2"> . Вероятность <w>t</w> передачи энергии возбуждения третьей частице пропорциональна концентрации таких частиц и зависит от их природы. Во всех случаях сечение прилипания электрона к атомам существенно меньше газокинетич. сечения, в отличие от сечений ионизации при образовании положит. И. в г. Существенно большими сечениями обладают процессы образования отрицат. ионов многоатомных частиц. Это объясняется тем, что возбужденная многоатомная частица может быстро диссоциировать: XY + e : [(XY-)]* : X + Y- либо перераспределять энергию возбуждения по внутр. степеням свободы с образованием относительно долгоживущего состояния, способного стабилизироваться в столкновениях: <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/6ce75871-7bb6-4ab7-918f-6d5f3c2fbc0a" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №3" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №3"> (М - третья частица). В последнем случае наблюдаются исключительно большие сечения в узком диапазоне энергий Е е.> Так, сечение прилипания электронов к SF6 имеет чрезвычайно узкий максимум при энергиях электронов порядка kТ, равный 1,4.10-14 см 2 (k - постоянная Больцмана, T - абс. т-ра). При достаточно больших значениях Е е возможна т. наз. полярная диссоциация молекул без захвата электрона: XY + e : X+ + Y- +е. Фотоионизация происходит с определенной вероятностью, когда фотон взаимод. с молекулой или атомом и энергия фотона <e>hv</e> равна или превышает потенциал ионизации молекулы или атома: А + hn : A+ + е. Зависимость сечения процесса от энергии <e>hv,></e> в отличие от ионизации электронным ударом, имеет резкие максимумы при <e>hv = Ii</e>, где i (i = 1, 2, ...) - первый, второй и т. д. потенциалы ионизации атома или молекулы. При <e>hv>I></e>1 возможны также диссоциативная фотоионизация с образованием двухзарядных ионов: А + hn: А 2+ +2е. Образование двухзарядных ионов обычно имеет место при выбивании "первичного" электрона из внутренней, напр., K-оболочки атома и переходе электрона из расположенной выше по энергии L-оболочки, что сопровождается испусканием рентгеновского кванта или "вторичного" электрона (Оже-электрона; см. Рентгеновская спектроскопия). Фотоионизация возможна и при <e>hv </e><< I; в этом случае она носит многоступенчатый (многофотонный) характер (см. Многофотонные процессы). Ионизация при соударениях тяжелых частиц. Зависимость сечения процессов типа А + В : А + В + + е; А + + В : А + + В + + е от энергии Еотносит. движения частиц А и В имеет такой же характер, как и при ионизации электронным ударом. Однако энергетич. масштаб существенно иной: сечение ионизации достигает максимума в области энергий порядка десятков кэВ и остается большим до энергий ~ 1 МэВ. Как и при электронном ударе, в максимуме зависимости сечение ионизации s(E) сравнимо с газокинетич. сечением соударения, а скорость относит. движения частиц сравнима со скоростью орбитального движения электронов в атоме или молекуле. Ионизация может происходить и за счет энергии возбуждения сталкивающихся частиц либо энергии хим. р-ции. Примером является ионизация Пеннинга А + + В : А + В + +е с участием возбужденных частиц А*, энергия к-рых превышает потенциал ионизации частиц В. Энергия хим. р-ции может эффективно приводить к ионизации частиц продуктов, напр., в пламенах СН + О : СНО + + е; N + О : NO+ +е. В результате тепловой эффект таких р-ций близок к нулю (для первой из приведенных р-ций) или существенно снижается (для второй р-ции он составляет + 2,75 эВ). Для р-ций типа К + Сl : К + + Сl- тепловой эффект равен разности потенциала ионизации и сродства к электрону электроотрицат. частицы; для приведенной р-ции это всего лишь +0,72 эВ. Заметный вклад в снижение теплового эффекта р-ций может вносить и сродство к протону (к-рое для NH3, напр., составляет 9,4 эВ), а также энергия связи других ионов, образующих утяжеленные или кластерные ионы (напр., О 2+ .О 2, Аr+ .Аr). Рекомбинация И. в г. Процессы типа А + + В - либо АВ + + е : А + В в общем случае протекают со скоростью, характерной для бимолекулярных р-ций и определяемой выражением: <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/129b002d-3033-420e-b0b7-219621f713c4" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №4" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №4"> где t - время, [А +] и [В -] - концентрации положит. и отрицат. ионов (в см -3), a - т. наз. коэф. рекомбинации (в см 3.с -1). Величина a меняется в широких пределах (от 10-6 до 10-14) в зависимости от характера процесса и природы участвующих в нем частиц. Наиб. медленной является радиац. рекомбинация, при к-рой энергия рекомбинации превращ. в энергию фотонов. В таких процессах участвуют, как правило, разноименно заряженные атомарные ионы А + и В - либо атомарный ион и электрон: А + + е : А + В + hn.Радиац. рекомбинация тепловых частиц (с энергией порядка kТ) и электронов происходит очень медленно, a < 10-14 см 3.с -1. С существенно большими значениями a протекает рекомбинация с участием разноименно заряженных атомарных ионов (нейтрализация), приводящая к образованию нейтральных атомов в возбужденных состояниях. Так, для р-ции Н + + Н - : Н* + Н макс. значение a достигается при образовании возбужденного атома Н* с главным квантовым числом п =3 (a3 = 1,3.10-7 см 3.с -1 при 250 К). Еще более распространена диссоциативная рекомбинация, в к-рой участвуют двухатомные и многоатомные ионы, включая ионные кластеры. Процессы этого типа обладают наиб. высокими значениями а, лежащими в области 10-8-10-6 см 3.с -1. Механизм диссоциативной рекомбинации двухатомной молекулы можно представить последовательностью процессов: Х 2+ + е : (X2*) : X* + X + кинетич. энергия. При захвате электрона положит. ионом образуется возбужденная молекула X2*, распадающаяся с образованием атомов в возбужденном и основном состояниях, к-рые обладают избыточной кинетич. энергией ("горячие" атомы). Поскольку переход X2* : X* + X происходит очень быстро (за время одного колебания, равное ~ 10-13 с), вероятность диссоциативной рекомбинации по порядку величины близка к единице, а a ~ 10-8-10-7 см 3.с -1.Типичный пример диссоциативной рекомбинации двухатомных ионов: <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/82f6ce33-cc7c-4029-94df-838efd6d51ad" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №5" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №5"> При комнатной т-ре a1 =3.10-8, a2 = 1,7.10-7 см 3.c-1. Для рекомбинации с участием многоатомных ионов и, в частности, ионных кластеров a могут иметь значения ~ 10-6 см 3.с -1. Так, рекомбинация кластеров Н 3 О + .(Н 2 О)5 + е : продукты, происходящая при "т-ре" заряженных частиц 205 К, характеризуется a = (5-10).10-6 см 3.с -1. Важная особенность рекомбинации с участием ионных кластеров - рост a с увеличением числа молекул в кластере. Описанные процессы рекомбинации имеют место при невысоких давлениях (не более неск. сотен Па). Их вероятность обусловлена эффективностью способов отбора избыточной энергии, выделяющейся при рекомбинации. Поэтому если у частицы появляются дополнит. возможности отдать избыточную энергию, вероятность рекомбинации возрастает. Такие условия возникают при повыш. давлениях, когда в пределах сферы взаимного притяжения зарядов ускоряющиеся ионы могут сталкиваться с нейтральными частицами и передавать им часть энергии. При больших давлениях (атмосферном и выше) коэф. рекомбинации разноименно заряженных ионов м. б. выражен через их подвижности m+ и m-: a = 4pе(m+ + m-), что подтверждается эксперим. значениями a ~ 10-6 см 3.с -1. При низких концентрациях ионов и низких давлениях повышается вероятность рекомбинации зарядов на стенке сосуда. Если длина своб. пробега иона больше или соизмерима с размерами сосуда, время жизни иона в отсутствие электрич. и магнитного полей определяется только временем его пробега между стенками. При меньших длинах своб. пробега время жизни t д ~ x2/2D, где х - расстояние между стенками, D - козф. диффузии. Если концентрации положит. и отрицат. ионов (или электронов) одинаковы, их диффузия происходит с одинаковой скоростью (т. наз. амбиполярная диффузия). Коэф. амбиполярной диффузии определяется средним значением подвижности диффундирующих частиц: D = (RT/e)m, где m = m+m-/m+ + m-, R - газовая постоянная. Знание скоростей образования и гибели заряженных частиц позволяет определить их стационарную концентрацию в системе. В случае гомогенной квадратичной гибели по р-ции А + + В - : продукты стационарные концентрации [А +] и [В -] равны <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/a3c0383f-6d21-41a5-9acf-d68a803a85fc" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №6" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №6"> ; в случае диффузионной гибели на стенке они равны qt д, где q - скорость ионизации (в см -3.с -1). Роль ионов в различных процессах. Важная роль И. в г. в радиац. химии обусловлена их высоким радиац. выходом, равным 3-4 парам ионов на 100 эВ поглощенной энергии, и участием в разл. ионно-молекулярных реакциях, к-рые характеризуются большими скоростями и при не слишком больших мощностях дозы излучения успевают пройти прежде, чем произойдет рекомбинация. Так, при мощностях дозы 1016 эВ. см -3.с -1, типичных для газофазного радиолиза, время жизни иона до рекомбинации tn ~ 6.10-5 с, тогда как характерное время р-ции А + + В : продукты при [В] = 2,5.1019 см -3 ti ~ 4.10-10 с. Величины tr и ti становятся равными при уменьшении [В] на 5 порядков либо при увеличении мощности дозы на 10 порядков. Поэтому практически любые радиационно-хим. процессы с участием ионов протекают в такой последовательности: ионизация - ионно-молекулярная р-ция - рекомбинация (причем в рекомбинации принимают участие не только вторичные ионы, но и ионы более глубоких поколений). Образовавшиеся при рекомбинации активные частицы (радикалы, атомы, возбужденные частицы) в свою очередь участвуют в хим. превращениях, давая конечные продукты радиолиза. Основными ионно-молекулярными р-циями в радиац. химии газов являются переход тяжелой частицы (протона) и перезарядка (недиссоциативная или диссоциативная). При фотохим. р-циях И. в г. могут играть заметную роль только в далекой (коротковолновой) УФ области (см., напр., описанные ниже ионные процессы в земной атмосфере). В плазме электрич. разряда участие И. в г. в хим. р-циях незначительно, т. к., напр., в плазмохим. реакторах т-ра электронов составляет 103-2.104 К, что соответствует энергии Е e0,1-2 эВ. Такая энергия достаточна для возбуждения молекул либо их диссоциации, но ионизировать газ способна лишь очень малая доля электронов. Напр., в тлеющем разряде в водороде при давлении 10-100 Па и плотности тока 10-1 А. см 2 концентрация атомов Н м. б. доведена почти до 100%, а степень ионизации при этом будет менее 1%. В несамостоят. электрич. разрядах, где ионизация газа осуществляется внеш. источником, процессы с участием И. в г. могут играть практически такую же роль, что и в радиационно-хим. превращениях. При высоких т-рах в условиях термодинамич. равновесия степень ионизации газа приближенно определяется ф-лой Саха: <img src="https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/416a6038-5970-468f-8d52-2d1ea2ba782f" alt="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №7" align="absmiddle" class="responsive-img img-responsive" title="ИОНЫ В ГАЗАХ фото №7"> где [А +], [е], [А] - концентрации соответствующих частиц, S+ и S - статистич. веса А + и А, т e -> масса электрона, I - потенциал ионизации нейтральной частицы в основном состоянии. В пламенах могут наблюдаться сверхравновесные концентрации заряженных частиц порядка 1010-1011 см -3. Степень ионизации пламени и его электрич. проводимость м. б. повышены введением частиц с малым потенциалом ионизации либо частиц, ионизация к-рых облегчается за счет энергии хим. р-ции. Так, добавки щелочных металлов используются, напр., в магнитогидродинамич. преобразователях тепловой энергии в электрическую. Высокий разогрев и вызванная им сильная ионизация воздуха возникают при прохождении через атмосферу метеорных тел, ракет и спутников. Ионы в атмосфере Земли и Солнца. В разных слоях земной атмосферы ионизация обусловлена действием источников разной мощности: в приземном слое - это излучение радиоактивных изотопов земной коры, в тропосфере и нижней стратосфере (0-25 км) - космич. лучи, в ионосфере (65-600 км) - коротковолновое УФ излучение Солнца. Наиб. вклад в ионизацию земной атмосферы вносит поток УФ излучения с длинами волн короче 103 нм, к-рый поглощается на высотах 100-300 км, ионизируя в осн. О, N2, O2. На высоте ~300 км абс. максимум дневной концентрации заряженных частиц (гл. обр. О + и е) составляет ~ 106 см -3. Концентрация электронов здесь зависит от скорости ионно-молекулярных р-ций, превращающих атомарные ионы О +, практически нерекомбинирующие, в быстро рекомбинирующие молекулярные ионы O2+ и NO+: О + + O2 : O2+ + O; О + + N2 : NO+ + N. На высотах 100-150 км преобладают ионы NO+ и О 2+, а ниже 90 км начинается образование ионных кластеров и отрицат. ионов, так что на высотах ниже 65-70 км днем электроны практически отсутствуют. Процессы с участием заряженных частиц определяют не только состав и концентрацию ионов, но оказывают заметное влияние на содержание нейтральных активных частиц в атмосфере. Так, изменение скорости образования ионов в стратосфере приводит к изменению скорости образования оксидов азота, разрушающих стратосферный озон. На высотах 80-90 км ионизация О 2 и р-ция О 2+ с Н 2 О приводят к образованию Н и ОН. При рекомбинации мол. ионов в ионосфере рождаются возбужденные и невозбужденные "горячие" атомы (обладающие избыточной кинетич. энергией). Важным процессом в солнечной атмосфере с участием ионов является образование непрерывного солнечного спектра излучения в видимой области. Это излучение испускается при поглощении фотонов, поступающих из внутр. слоев Солнца, ионами Н - (сродство к электрону 0,755 эВ). Лит.: Смирнов Б. М., Ионы и возбужденные атомы в плазме, М., 1974; Месси Г., Отрицательные ионы, пер. с англ., М., 1979; Брасье Г., Соломон С., Аэрономия средней атмосферы, пер. с англ., Л., 1987. И. К. Ларин, В. Л. Тальрозе. ... смотреть

ИОНЫ МАЛОЙ ДОБАВКИ

minor ions

ИОНЫ ОБРАТНОГО РАССЕЯНИЯ

back-scattered ions

ИОНЫ ОСТРОВ

Ио́ны о́стров, скалы в Охотском море, в 250 км к северу от острова Сахалин, в Сахалинской области. Высота около 150 м. Лежбища сивучей. Птичьи база... смотреть

ИОНЫ ОСТРОВ

скалы в Охотском море, расположенные в 250 км к С. от Сахалина. Высота около 150 м. Лежбище сивучей. Птичьи базары.

ИОНЫ (ОТ ГРЕЧ . ION ИДУЩИЙ)

ИОНЫ (ОТ ГРЕЧ. ION ИДУЩИЙ)

ИОНЫ (от греч. ion - идущий), электрически заряженные частицы, образующиеся из атома (молекулы) в результате потери или присоединения одного или нескольких электронов. Положительно заряженные ионы называются катионами, отрицательно заряженные ионы - анионами. Термин предложен М. Фарадеем в 1834.... смотреть

ИОНЫ ПРОМЕЖУТОЧНОГО ТИПА

Kossel, 1916, — обычно катионы, образованные элементами побочных гр. периодической системы Менделеева — Mn, Fe, Co, Ni, их аналогами и некоторыми др., с незавершенным слоем электронной оболочки. У И. п. т. количество электронов больше восьми, но меньше восемнадцати. Для них характерна непостоянная валентность. Геологический словарь: в 2-х томах. — М.: Недра.Под редакцией К. Н. Паффенгольца и др..1978.... смотреть

ИОНЫ ПРОРОКА КНИГА

Ионы пророка книга см. Книга пророка Ионы.

ИОНЫ ПРОРОКА КНИГА

Ионы пророка книгасостоит, как уже замечено выше, из 4 глав. Содержание оной изложено нами в предшествующей статье. Писателем книги мог быть сам ·пр. Иона, что впрочем еще не доказано положительно; также в точности неизвестно о времени написания книги. Некоторые думают, что она написана после Вавилонского плена, но и на это нет достаточных доказательств.... смотреть

ИОНЫ ПРОРОКА КНИГА

И’оны прор’ока кн’ига — 32-я книга Ветхого Завета, пятая в ряду книг малых пророков (см. Библия). Книга почти целиком носит биографический характер — в... смотреть

ИОНЫ ПРОРОКА КНИГА

состоит, как уже замечено выше, из 4 глав. Содержание оной изложено нами в предшествующей статье. Писателем книги мог быть сам пр. Иона, что впрочем ещ... смотреть

ИОНЫ СВ. ОСТРОВ

Ионы св. остров — в зап. части Охотского моря, под 56°26‘ с. ш.; открыт Биллингсом в 1789 г. О-в голый каменный, более 5 верст в окружности, имеет вид стога и поднимается на 1200 фт. над уровнем моря. ... смотреть

ИОНЫ СВ. ОСТРОВ

в зап. части Охотского моря, под 56°26' с. ш.; открыт Биллингсом в 1789 г. О-в голый каменный, более 5 верст в окружности, имеет вид стога и поднимаетс... смотреть

ИОНЫ ТИПА БЛАГОРОДНЫХ ГАЗОВ

Kossel, 1916, — ионы, имеющие замкнутую внешнюю оболочку двухэлек-тронную типа гелия, и восьмиэлектронную типа аргона и др. благородных газов. И. т, б. г. могут быть как катионами, при потере “излишних” электронов, так и анионами при приобретении “чужих” электронов. Образование аниона по теории Косселя проходит путем включения электрона в уже существующую электронную оболочку и замыкает ее. Из этого положения не следует, что размер аниона должен быть в два и даже более раз больше, чем нейтрального атома, как это принято в системах эффективных ионных радиусов Гольдшмидта, Паулинга и др. Совр. квантово-механические расчеты (Хартри, 1960; Waber, Cromer, 1965) показали, что присоединение электронов практически не увеличивает размер аниона в сравнении с нейтральным атомом. Геологический словарь: в 2-х томах. — М.: Недра.Под редакцией К. Н. Паффенгольца и др..1978.... смотреть

ИОНЫ

Смотреть что такое ИОНЫ в других словарях:

Рекомендуем посмотреть: